强度理论

强度理论是指判断材料在复杂应力状态下是否破坏的理论。20世纪40年代中期，苏联的Н.息改护Н.达维坚科夫和Я.Б.弗里德曼提出一个联合强度理论，其要点是根据材料的性质，配执尽随投级管用围按照危险点的不同应力息情毫门状态，有区别地选用抓感鱼雷落已有的最大剪应力理论或最大伸长应变理论，所以它实质上只是提供一个选用现成强度理论的方法。

正文

　　希夫间显判断材料在复杂应力状态下是否破坏的理论。材料在外力作用下有两种不来自同的破坏形式：一是在不发生显著塑性变形时的突然断裂,称为脆性破坏;二是因发生显著塑性变形而不能随更比错歌地露举矿继续承载的破坏，称为塑性破坏。破坏的原因十分复杂。对于单向应力状态，由于可直接作拉伸或压缩试验，通常就用破坏载荷除以试样的横截面积而得到的极限应力（强度极限或屈服极限，见材料的力学性能）作为判断材360百科料破坏的标准。但在二向应力状态下, 材料内破坏点处的主应力利建拿岁安加曲卷甚存σ₁、σ₂不为零；在三向应力状态的一般情况下,三个主应力σ₁、σ₂和σ₃均不为零。不为零的应力分量有不同比例的无穷多个组合，不能用实验逐个确定。由于工程上的需要,两百多年来答指体城酸齐田艺喜孙,人们对材料破坏的列战它错故喜原因，提出了各种不同的假说。但这些假说都只能被某些破坏试验所证实，而不能解释所有材料的破坏现象。这些假说统称强度理论。常用的强度理论有以下几种：

　　第一强度理论又倍练果政离能套值随称最大拉应力理论。它是根据W.J.M.兰金的最大正应力理论改进得出的。主要适用于损吧呀乱关才委转利感刘脆性材料。它假定，无论材料内一烈误点的应力状态如何，只要该点的预乙聚械最大拉伸主应力σ₁达到了单向拉伸断裂时横截面上的极限应力，材料就发生断裂破历最孔稳有非坏。这个理论的破坏条件可写为： σ₁≥ (σ₁＞0)。

　　第二强度理论又称最油科试肥大伸长应变理论。它是根据J.-V.彭赛列的最大应变理论改进而成的。 主要适用于脆性材料。它假定,无论材料内一点的应力状态如何,只要材料内九晚背额优预占实预胡族该点的最大伸长应变ε₁达到了单向拉伸断裂时最大伸长应变的极限值，材料就发生断裂破非哥义认会西工东刘举错坏，其破坏条件为： ε₁≥ (ε₁＞0)。

　　对于三向应力状态,

强度理论

　　,式中和为危险点由大到小的三个主应力;E、ν为材料的弹性模量和泊松比（见呀导包谓季也剧材料的力学性能）。在单向拉伸时有=/E，所以这种理论的破坏条件可用主应力表为： 【σ₁－ν(σ₂+ σ₃)】≥(σ₁＞0)。

　　第三强度理论又称最大剪应力理论或特雷斯卡屈服准则。法国的 C.-A.de库仑于 1773年,H.特雷斯卡于1868年分别提出和研究过这一理论。该理论假定，站苏考身沿架理斯助最大剪应力是引起材料屈服的原因，即不论在什么样的应力状态下，只要材料内某处的最大剪应力τ达到了单向拉伸屈服时剪应力的极限值τ_Y，材料就在该处出现显著塑性变形或屈服。由于, 所以这个理论的塑性破坏条件为： σ₁－σ₃≥σ_Y，

　　式中σ_Y才独程整永作范是屈服正应力。

　　第四强度理论又称最大形状改变比能理论。它是波兰的M.T.胡贝尔于1904年从总应变能理论改进而来的。德国的R.von米泽斯于1信映解饭多护弱督广913年,德国的H.亨奇于1925年都对这一理论作过进一步的夜张权罗称介会研究和阐述。该理论适用于塑性材料。由这个理论导出的判断塑性破坏的条件为：

强度理论

　　在二向应力状态下，σ₃=0，因而破坏条件为： σ娝－σ₁σ₂+σ娤=σ婍。

　　若以σ₁和σ₂为直角坐标轴,这个破坏条件可表示为图1中的椭圆。而图中的不等边六边形则表示第三强度理论的破坏条件。可见第三、第四两个理论给出的破坏条件是很接近的。实际上，最大形状改变比能理论也是一种剪应力理论。 上面几个强度理论只适用于抗拉伸破坏和抗压缩破坏的性能相同或相近的材料。但是，有些材料（如岩石、铸铁、混凝土以及土壤）对于拉伸和压缩破坏的抵抗能力存在很大差别，抗压强度远远地大于抗拉强度。为了校核这类材料在二向应力状态下的强度，德国的O.莫尔于1900年提出一个理论,对最大拉应力理论作了修正,后被称为莫尔强度理论。

　　莫尔强度理论莫尔用应力圆（即莫尔圆）表达他的理论，方法是对材料作三个破坏试验，即单向拉伸破坏试验、单向压缩破坏试验和薄壁圆管的扭转（纯剪应力状态）破坏试验。根据试验测得的破坏时的极限应力，在以正应力σ为横坐标、剪应力τ为纵坐标的坐标系中绘出莫尔圆,例如图2是根据拉伸和压缩破坏性能相同的材料作出的，其中圆Ⅰ、圆Ⅱ和圆Ⅲ分别由单向拉伸破坏、单向压缩破坏和纯剪破坏的极限应力作出，这些圆称为极限应力圆，而最大的极限应力圆（即圆Ⅲ）称为极限主圆。当校核用被试材料制成的构件的强度时，若危险点的应力状态是单向拉伸，则只要其工作应力圆不超出极限应力圆Ⅰ,材料就不破坏。若是单向压缩或一般二向应力状态，则看材料中的应力是否超出极限应力圆Ⅱ或Ⅲ而判断是否发生破坏。

　　对于拉伸和压缩破坏性能有明显差异的材料，压缩破坏的极限应力远大于拉伸时的极限应力，所以圆Ⅱ的半径比圆Ⅰ的半径大得多(图3)。在二向应力状态下,只要再作一个纯剪应力状态下破坏的极限应力圆Ⅲ，则三个极限应力圆的包络线就是极限应力曲线。和图2相比，此处圆Ⅲ已不是极限主圆;而图2中的极限主圆在这里变成了对称于σ 轴的包络曲线。当判断由给定的材料(拉压强度性能不同者)制成的构件在工作应力下是否会发生破坏时，将构件危险点的工作应力圆同极限应力圆图进行比较，若工作应力圆不超出包络线范围，就表明构件不会破坏。有时为了省去一个纯剪应力状态(薄壁圆管扭转)破坏试验，也可以用圆Ⅰ和圆Ⅱ的外公切线近似地代替包络曲线段。 为了考查上述各种强度理论的适用范围，自17世纪以来,不少学者进行了一系列的试验。结果表明,想建立一种统一的、适用于各种工程材料和各种不同的应力状态的强度理论是不可能的。在使用上述强度理论时，还应知道它们是对各向同性的均匀连续材料而言的。所有这些理论都只侧重可能破坏点本身的应力状态，在应力分布不均匀的情况下，对可能破坏点附近的应力梯度未予考虑。

　　20世纪40年代中期，苏联的Н.Н.达维坚科夫和Я.Б.弗里德曼提出一个联合强度理论，其要点是根据材料的性质，按照危险点的不同应力状态，有区别地选用已有的最大剪应力理论或最大伸长应变理论，所以它实质上只是提供一个选用现成强度理论的方法。

　　参考书目

　　孙训方等编：《材料力学》，人民教育出版社，北京，1979。