在稳恒磁场中，磁感应强度B沿任何闭合路径的线积分，等于这闭合路径所包围的各个电流之代数和。这个结论称为安培环路定理(Ampere circuital theorem)。安培环路定理可以由毕奥-萨伐尔定律导出。它反映了稳军坚拉恒磁场的磁感应线和载流导线相互套连的性质。
它的数学表达式是
按照安培环路定理 ，环路所包围电流之正负应服从右手螺旋法则。来自如果闭合路径l包围着两个流向相反的电流I1和I2( 如左图所示)，
安培环路定理应用 这在360百科下式中，
按图中选定的闭合皇州值路径l 的绕行方向，在我告B矢量沿此闭合路径的环流为
如果闭合路径l包围的电流等值反向( 如右图所示)，落往或者环路中并没有包围电流，则:
安培环路定理的证临帮迅培增队频回差首明 (严格证明,大图见参考资料的链接)
以长直载流导线产生的磁场为例，证明安培环路定理的正确性。在长直载流导线的周围作三个不同位置，且不同形状的环路，可以证明对磁场中这三个环路，安培环路定理均成立。
安培环路定理应用 在垂直于长直载流导线的平面内，以载流导线为圆心作一条半径为r 的圆形环路l，
则在这圆周上任一点切斗组量银坏推掉简的磁感强度H的大小为
其方向与圆周相切.取环路的绕行方向为逆时针方向，取线元矢量dl，则H与dl间的夹角 ，H沿这一环路 l 的环流为
式中积分 是环路的周长。
于是上式可写成为
从上式看到，H沿此圆形环路的环流 只与闭合环路所包围的电流I 有关，而与环路的大小、补十学致孙死形状无关。
在垂直于长直载流导线的平面内，环绕载流直导线作食坏角微级一条如下图所示的因任意环路l，取环路的绕行方向为逆时针方向。
在环路上任取一段线元dl，载流直导线子帮投百斗病张员在线元dl处的磁感强度B大小为
H与调切dl的夹角为 ，则H对dl的修注指再线积分为
直导线中心向线元的张角为 ，则有 ，所以有
可见，H对dl的线积分与到直导线的距离无关。
那么B对整个环路的环流值为
上述计算再愿微日影次说明H的环流值 与环路的大小、形状哥备些负介探无关。
征罗医风适未长在垂直于长直载流导线的平面内，在载流直导线的外侧作一条如下图所示的任意环路l，取环路的绕行方向为逆时针方向。
安培环路定理应用 以载流直导线为圆心向环路作两条夹角为 的射线，在环路上截取两个线元 和 。 和 距直导线圆心的距正械把械社该王离分别为 和 ，直导线在两个线元处的磁感强度分别为 和 。从上图可以看出 ，而 。利用安培环路定理的证明之二的结论可知
状先环争上出先是流 所以有
从载流直导线中心去尽井O出发，可以作许多条射线，将环路分割成许多成对的线元，磁感强度对每对线元的标量积之和，都有上式的结果，故 即环路不包围电流时，B的环流值为零。
安培环路定理反映了宽磁场的基本规律。和静电场的环路定理 相比较，稳恒磁场中B 的环流 ，说明稳恒磁场的性质和静电场不同，静电场是保守场，稳恒磁场是非保守场。
利用安培环路定理求磁场的前提条件:如果在某个载流导体的稳恒磁场中，可以找到一条闭合环路l，该环路上的磁感强度B大小处处相等，B的方向和环路的绕行方向也处处同向，这样利用安培环路定理求磁感强度B的问题，就转化为求环路长度，以及求环路所包围的电流代数和的问题，即
安培环路定理应用 利用训工解希院参境室迫举选安培环路定理求磁场的适用范围:在磁场中触第衡项划局世下额附能否找到上述的环路，取决于该磁场分布的对称性，而磁场分布的对称性又来源于电流分布的对称性。因此，只来自有下述几种电流的磁场，才能够利种练宪肥优演增推用安培环路定理求解。
1.电流的分布具有无限长轴对称性
2.电流的分布具有无限大面对称性
3.各360百科种圆环形均匀密绕螺象族沿临万绕环
利用安培环路定理求磁场的基本步骤
1.首先用磁场叠加原理对载流体的磁场作对称性分析;
2.根据磁场的对管煤边先界运她帮称性和特征，选择适当形状的环路;
3.利用公式(1)求磁感强度。
长直载流螺线管内的磁场
简介
用磁场叠加原理作对称性分析:可将长直密绕载流螺线管看作由无穷多个共轴的载流圆环构成，其周围磁场内保成仍剂优越岩是各匝圆电流所激发磁场的叠加结果。在长直载流螺线管的中部当洲防溶听执然显守厚交任选一点P，在P点两侧对称性地选择两匝圆电流，由圆电流的磁场分布可知，二者磁场叠加的结果，磁感强度B的方向与螺线管的轴线方向平行。
安培环路定理应用 由于长直螺线管可以看成无限长，因此在P点两侧可以找到无穷多匝对称的圆电流，它们在P点的磁场迭加结果与上图相似。由于P点是任选的，因此可以推知长直载流螺线管内各点磁场的方向均沿轴线方向。磁场分布如下图所示。
从上图可以看站差才钟自模革月照攻置出，在管内的中央部分，磁场是均匀的，其方向与轴线平行，并可按右手螺旋法则判定其指向;而在管的中央部分外侧，磁场很微弱，可忽略不计，即H=0.
利用安培环路定理可以解得 螺线管内的磁感强度为
具体解的过程
根据长直载流螺线管中段的磁场分布特征，可以选择如下图所示的矩形环路及绕行方向。
则环路a板心吗做宪频刘婷副b段的dl方向与磁场B的方向一致，即 ;环路bc段和da段的dl方向与磁场B的方向垂直，即B·dl =0;环路cd段上的 。于是，沿此闭合路径l，磁感强度B的环流为:
因为ab段的磁场是均匀的，可以从积分号中提出，则上式成为:
设螺线管上每单位永通城展长度有n匝线圈，通过每匝的电流是I，则闭合路贵温黑干差什体径所围绕的总电流为nI，根据季为束肥右手螺旋法则，其方向是正的。按安培环路定理，有:
注意对于绕得不紧的载流螺线管，其磁场的分布就不是如此。
对于绕得不紧的均匀载流螺线管，由下图可以看到，在靠近导线处的磁场和一条长直载流导线附近的磁伤曲席场很相似，磁感线近似为围绕导线的一些同心友投果铁尼好白学圆。管内、外的磁场是不均匀的神蒸空正等倒错即零革洋，仅在螺线管的轴线附近，磁感强度B的方向近乎与轴线平行。
均匀密绕螺绕环的磁场
简介
对于如图所示的均匀密绕螺绕环，由于整个电流的分布具有中心轴对称性，因而磁场的分布也应具有轴对称性，因此，利用安培环路定理可以解得均匀密绕螺绕环内部的磁场分证送爱吃质参布为
具体解的过程
余局负船 将通有电流I 的矩形螺绕环沿直径切开，其剖面图如下所示。
在环内作一个半径为额样当生命丝文正粮r 的环路，绕行方向如图所示。环路上各点的磁感强度大小相等，方向由右手螺旋法可知:与环路绕行方向一致。磁感强度B沿此环路的环流为
环路内包围电流的代数和为 。根据安培环路定理，有:
对均匀密绕螺绕环，环上的线圈绕得很密，则磁场几乎全部集中于管内，在环的外部空间，磁感强度处处为零，即B =0。
如果将长直载流螺线管对接起来，就形成了圆形截面的均匀密绕细螺绕环，由安培环路定理同样可以解得其内部的磁场和长直载流螺线管内部的磁场相同，仍为 。
无限大均匀载流平面的磁场
简介
电流的分布具有无限大面对称性的载流导体，包括无限大均匀载流平面和无限长的大均匀载流平板。
对无限大的载流平面产生的磁场，同样可以进行对称性分析，
如上右图所示，可以将无限大载流平面的磁场看成是由无穷多个平行的长直载流导线的磁场叠加而成。每一对对称的直导线在P点的磁场叠加的结果是:垂直于磁场的分量都相互抵消，只剩下平行于磁场的分量，故载流平面产生的磁场，其方向与平面平行，与平面电流成右手螺旋方向。
利用安培环路定理解得磁场的分布。如果无限大载流平面上的电流密度是j，那么它在周围空间产生的磁场是一个均匀磁场，
其表达式是
具体解的过程
根据无限大载流平面磁场的分布，可以选择如图所示的矩形环路及绕行方向。
环路上ab 段和cd 段上的 方向与磁场B 的方向一致，即 ;
环路bc段和da 段的 方向与磁场B的方向垂直，即 。
于是，沿此闭合路径l，磁感强度B 的环流为:
环路所包围的电流为 ，于是根据安培环路定理有:
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